Tg10 Ceras Termoapli2016ii 4cd

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  Termodinamica aplicada
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    TERMODINAMICA TERMODINÁMICA “ ENTROPIA ” TRABAJO GRUPAL Integrantes: Ceras, GiancarlosPalomino Verastegui, Raffo Sección:  C2  !  c Profesor: uentes #ara, Oscar ec$a %e &resentaci'n( )* %e Octu+re 2! # II INTRODUCCIÓN    TERMODINAMICAEn este capítulo se verán aplicaciones de la segunda ley a procesos. La priera ley de la terodináica trata con la propiedad energía y la conservaci!n de ella ientras #ue la segunda de$ ne una nueva propiedad llaada entropía% la cual es &asta cierto punto a'stracta y di(ícil de descri'ir(ísicaente sin considerar el estado icrosc!pico del sistea. La entropía se entiende y aprecia e)or estudiando los usos #ue noralente se encuentran en los procesos de ingeniería% lo cual se &ará a lo largo de este capítulo.    TERMODINAMICA MARCO TE*RICO La segunda ley de la terodináica conduce (recuenteente a e+presiones #ue involucran desigualdades. ,or e)eplo% una á#uina t-rica irreversi'le es decir% real/ es enos e$ca0 #ue otra reversi'le #ue opera entre los isos dos dep!sitos de energía t-rica. Igualente% un re(rigerador irreversi'le o una 'o'a de calor tiene un coe$ciente de desepe1o CO,/ enor #ue otro reversi'le #ue (unciona entre los isos líites de teperatura. Otradesigualdad iportante #ue tiene ayores consecuencias en la terodináica es la desigualdad de Clausius% esta'lecida por prierave0 por el (ísico aleán R. 2. E. Clausius 345563444/% uno de los (undadores de la terodináica. Este concepto se e+presa coo  ∮ δQT  ≤ 0 Es decir% la integral cíclica de δQ  7T siepre es enor o igual a cero. Esta desigualdad es válida durante todos los ciclos% tanto reversi'les coo irreversi'les. El sí'olo sí'olo de integral con uncírculo en edio/ se usa para indicar #ue la integraci!n será reali0adadurante el ciclo entero. Cual#uier trans(erencia de calor &acia o desdeun sistea consiste en cantidades di(erenciales de trans(erencia de calor. Entonces la integral cíclica de d87T puede considerarse coo la sua de todas estas cantidades di(erenciales de trans(erencia de calor dividida entre la teperatura en la (rontera. ,ara deostrar la valide0 de la desigualdad de Clausius% considere un sistea conectado a un dep!sito de energía t-rica con una teperatura terodináica constante es decir% a'soluta/ TR a trav-s de un dispositivo cíclico reversi'le 9ig. :63/. El dispositivo cíclico reci'e calor δQ  R del dep!sito y suinistra calor δQ  al sistea cuya teperatura en esa parte de la (rontera es T una varia'le/ ientras produce tra'a)o δ  ;rev. El sistea produce tra'a)o δ  ;sis coo resultado de esta trans(erencia de calor. <i se aplica el 'alance de energía al sistea co'inado identi$cado por las líneas punteadas% se o'tiene δ  ;C= δQ R 6 dECdonde δ  ;C es el tra'a)o total del sistea co'inado   δ  ;rev > δ  ;sis/ y dEC es el ca'io en la energía total del sistea co'inado. Considerando #ue el dispositivo cíclico es reversi'le% teneos    TERMODINAMICA ?8R7TR = δQT  donde el signo de  δQ  es deterinado respecto al sistea positivo si es &acia el sistea y negativo si es desde el sistea/% y el signo de δQ  R es deterinado respecto al dispositivo cíclico reversi'le. Al eliinar δQ  R de las dos relaciones anteriores se o'tiene?;C= TR + ?8 7T 6 dECA&ora% si el sistea e+perienta un ciclo ientras el dispositivo cíclico e+perienta un n@ero entero de ciclos% entonces la relaci!n precedente se vuelve WC  = TR ∮  SQT  puesto #ue la integral cíclica de energía el ca'io neto durante un ciclo en la energía la cual es una propiedad/ es cero. A#uí ;C es la integral cíclica de δ  ;C% y representa el tra'a)o neto durante el ciclo co'inado.
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