Aire Comprimido

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  INDICE MOVIMIENTO DEL AIRE ..........................................................................................................4 MOVIMIENTO LAMINAR Y TURBULENTO. .....................................................................................4 TEOREMA DE BERNOULLI: ......................................................................................................5 RESISTENCIA AL MOVIMIENTO DEL AIRE .................................................................6 TEOREMA DE BERNOULLI...............................................................................................6CAIDA DE PRESION:........................................................................................................7LEY DE RESISTENCIA:.....................................................................................................8COEFICIENTE DE RESISTENCIA AERODINÁMICA:.............................................................9RESISTENCIAS LOCALES:..............................................................................................10FÓRMULA FUNDAMENTAL DE VENTILACIÓN:................................................................1REPRESENTACIÓN !RÁFICA:.........................................................................................14 CIRCUITO DE VENTILACION ......................................................................................15UNION EN SERIE:..........................................................................................................15UNION EN PARALELO:...................................................................................................16UNION EN DIA!ONAL:..................................................................................................19CIRCUITOS COMPLE OS:...............................................................................................#5M$TODOS ANALÓ!ICOS...............................................................................................#5M$TODO NUM$RICO DE APRO%IMACIONES SUCESIVAS................................................#6M$TODO DE & CAMINOS:.............................................................................................#9 MOVIMIENTO DEL AIRE  L' ()*+,-',/* )* ,*' ) )- 23) ),'*+) )- '- ) ') ,3-'3 23 )- ,*+)3,3 ) -' ,' )-',3) *))'3, 2'3' ')3'3 *' '+/)3' 3)2,3'-) ; )3' 2'3' )- )'33-- ) - +3''<. L'()*+,-',/* ) 3)'-,=' )+'-),)* * ,3,+ 2'3' -' ,3-',/* )- ',3) ' +3'(> ) +' -' -'3). MOVIMIENTO LAMINAR Y TURBULENTO. C'* )*+3)  2'3+?-' )* (,,)*+ )@,+) 3',)*+) ) ()-,'  )' ) *' ) )() 32, ) -' +3' ) )'33--'* )3=' ) 3,,/* ) '+'* +'*)*,'-)*+) ' -' ,'.L' )3=' ) 3,,/* +3'+'* ) ,*+3,3 3+',/* )*+3) -' 2'3+?-' )* (,,)*+ 2)3,-+*)')*+) -' (,,' +3'+' ) ,2),3 -' 3+',/*. D)2)*,)* )- ('-3 3)-'+,( ) )+')3=' ) 2))* 23,3 ,)3)*+) )+' ) <.C'* )- 3',)*+) ) ()-,' ) '< -' )3=' ) ,*)3,' ) ';3 ) -' ) 3,,/* -' 2'3+?-') )2-'='* 2)3 * 3+'*  - ')* 2)3 * ; 2' )*)3?' )- 3)-+' *'- ) * (,,)*+)* )- '- -' 2'3+?-' ,)* +3';)+3,' )*,' ; +' -' 2'3+?-' ) 2''* 23 * 2*+ )*)- '2 )- < ,)* -' ,' +3';)+3,'. E+) +,2 ) < ) ,)*+,' 23 O. 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A) ) )+ ' ) (,,)*+ )- ',3) )@,+) )- (,,)*+ ,*+)3),  ')- )- ',3) ' +3'(> ) -+',) ) ')3' ; ) 2,)3'  ' +3'(> )- )2', )@2-+' ; )- 3)--)* * 2'+' )+.E+ (,,)*+ ) - , )3* )+,' 23 R),*- JR)K )+)3,*'* ): Re  ≤ 2.000es flujo Laminar2.000 ∠ Re  ∠ 4.000es flujo IntermedioRe  ≥ 4.000es flujo Turbulento Siendo: Re =D * V ν  Dónde:D= dimensión fundamental del ducto, m;V = velocidad del fluido, m/seg; ν = viscosidad cinemática, m2/seg.En ventilación de minas, siempe tendemos un !e ma o #ue $.%%%, po lo tanto, el movimiento se tu&ulento, tal como sedi'o.E'emplo:SiV= (m/seg;D= 2,% m; v  = (,$$) (% +  m 2 /seg. t= (+ -!e = ( * 2,% *(% + /(,$$ = (01.%%%3lu'o 4u&ulento TEOREMA DE BERNOULLI: El teoema de este destacado cient5fico esta&leció el pincipio de consevación de la eneg5a, e6pesando #ue la altua decaga total de un fluido #ue cicula po cual#uie sistema se mantendá constante si no 7a p8dida po o9amiento,compesión, incopoación o p8dida de fluido.a altua de caga total es igual a la suma de las altuas de caga estática altua de pesión, cin8tica altua de velocidad de elevación altua geod8sica:7t = 7s  7v  79!eempla9ando las altuas de caga en función de las pesiones en un luga del movimiento del fluido, el cual identificaemoscomo (, tendemos:pt = ps (   pv (   p9 ( onsideando el movimiento del fluido dento de un ducto donde 7emos definido el punto ( deteminamos oto punto 2,sin tene agegado ni p8dida de fluido en ese ta ecto, <enoulli dice:ps ( V (2  ( =ps 2 V 22  2 φ 2g  φ 2gdónde:ps (   ps 2 = pesiones estática en punto ( 2;V (   V 2 = velocidad del fluido en punto ( 2; φ = densidad del aie;g= aceleación de gavedad; (    2  = altua geod8sica de los puntos ( 2. RESISTENCIA AL MOVIMIENTO DEL AIRE  TEOREMA DE BERNOULLI. a fómula vista en el punto anteio coesponde al teoema de ciculación ideal de <enoulli, ellae6pesa #ue en el movimiento de un fluido, en un medio ideal, las sumas de las altuas pemanecenconstantes, podá disminui una peo las otas aumentaán. En el caso de un medio ideal 7oi9ontal,las altuas geod8sicas no cam&iaán, luego si va5a el diámeto del medio, vaiaá la altua cin8tica laaltua de pesión lo 7aá de igual magnitud peo sentido contaio.>eo, en la ealidad el fluido se va a move en un medio eal, el cual le pondá esistencia a sumovimiento, luego, la ecuación de <enoulli se tansfoma en:7s (   7c (   79 (  = 7s 2   7c 2   79 2   ?Siendo ? la p8dida de caga o p8dida de pesión poducida a causa del oce con las paedes delmedio eal donde se mueve, como tam&i8n, a causa de las singulaidades #ue encuenta en suecoido, po las tu&ulencias #ue ellas povocan, ente los puntos ( 2.Es este t8mino ? el #ue nos inteesa enconta paa conocelo pode entega la eneg5ae#uivalente #ue pemita el movimiento del aie.onsideemos #ue las pesiones geod8sicas cam&ian seg@n una situación #ue depende totalmente de laestuctua del acimiento, del sistema de e6plotación #ue se usaá de las posi&ilidades #ue sepesenten de desaolla gale5as paa ventilación, po lo tanto ellas poco podá n apota paa a udaa vence ?. as pesiones cin8ticas o de velocidad dependeán del tamaAo de las gale5as po dondese moveá el aie V = B/C, donde V = velocidad, B = caudal C = áea del medio, luego tampocopodá entega li&emente pesión paa disminui el aie. Estas dos fomas de eneg5a podán usasepaa vence, si se #uiee, pate de ? dependiendo de lo #ue se po ecte con el cicuito deventilación especto a u&icación de entadas salidas tamaAo de las gale5as.Es entonces, la pesión estática la #ue tendá #ue incementa paa vence ?; luego, pensaemos engeneal #ue: H = hs 1  - hs 2 onsideando #ue las pesiones de velocidad se anulan mutuamente #ue se elimina todo t8minogeod8sico, ta&a'ando con las pesiones manom8ticas.a ota conclusión #ue de&emos saca del teoema de <enoulli es #ue:Siempe el fluido se va a move desde un punto de ma o pesión a oto de menopesión la difeencia seá ?. CAIDA DE PRESION: En ventilación de minas, como en 7idáulica en otos campos donde se aplican los pincipios demecánica de fluidos, es de ma o inte8s detemina la difeencia de pesión ente dos puntos #ue ladeteminación de la pesión en ellos. Sa&emos #ue el flu'o de aie se oigina po#ue e6iste unadifeencia de pesión ente dos puntos del sistema, paa pode loga esta difeencia es necesaioagega eneg5a al sistema. Esta eneg5a entonces, es consumida en supea las esistencias #ue las
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